9.2.1 橫向沖擊沿帶張力接觸線錨段的傳播
確定受電弓和接觸網的相互作用的一個標準,就是沖擊以波的形式沿接觸線錨段傳播的方式。將接觸線當成沒有抗彎剛度而只有張力的一根繩,就可以建立一個具有變化過程的有效模型。將接觸線當作易彎曲的梁 [9.3] 是對這種方法的進一步改進。
圖9.1 作用在接觸線單元上力的平衡
為了研究橫向沖擊的傳播,也就是研究受電弓沿接觸線錨段移動引起的局部垂直運動。假定接觸線縱向應力為σ、密度為γ,其剛度忽略不計 (圖9.1)。當一個縱向力H0=σA作用于接觸線時,接觸線產生橫向偏移,根據下列公式,每根線dx長度內均產生一個恢復力
Fy=H0sin(α+dα) -H0sinα≈H0dα(9.1)
在α~tgα=ₔy/ₔx的條件下, 可得出dα≈dx·(ₔ2y/ₔx2)并從中得出一個恢復力
長度dx的線質量是dm=γAdx。 表示長度dx的元素運動方程被轉換成
由式 (9.2) 和式 (9.3) 中可推導出帶張力接觸線的運動方程
該方程在普通力學中表示為張力線或繩索的波動方程。其一般解法是通過含有下列形式的各種函數求出的
其中
cp為波的傳播速度。對于張力10kN的Cu AC-100銅線求得數值為約等于380km/h的速度。
圖9.2 帶受電弓的車輛沿接觸線運行
9.2.2 當一個恒力作用在接觸線 (帶張力) 的一個點上并沿著該線移動時的接觸線特性
為描述當接觸線在受電弓以恒力F′0作用于接觸線上并按照一定速度v (圖9.2) 沿接觸線運行時的接觸線特性,可以把微分方程式 (9.4) 表示為
如果滑板在時間t=0時,位于點x=0,可用下面公式求出時間t時滑板的位置
在式(9.7) 中,δ(x-x0) 是一個具有δ (0) = 1和δ (x≠0) =0特性迪拉克(Dirac)三角函數。應用已知的邊界條件,三角函數可以轉換成傅立葉級數
其中
將式 (9.9)和式 (9.10) 代入,式 (9.7) 則變成
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